Hvala vam što ste posjetili Prirodu. Verzija pretraživača koju koristite ima ograničenu podršku za CSS. Za najbolje iskustvo, preporučujemo da koristite noviju verziju pretraživača (ili da isključite režim kompatibilnosti u Internet Explorer-u). U isto vrijeme, kako bismo osigurali kontinuiranu podršku, prikazat ćemo stranice bez stilova i JavaScripta.
Magnetska svojstva SrFe12O19 (SFO) tvrdog heksaferita su kontrolirana složenim odnosom njegove mikrostrukture, što određuje njihovu relevantnost za primjene trajnih magneta. Odaberite grupu SFO nanočestica dobijenih sol-gel sintezom spontanog sagorijevanja i izvršite dubinsku strukturnu difrakcijsku difrakciju X-zraka na prahu (XRPD) analizom profila G(L) linije. Dobivena distribucija veličine kristalita otkriva očiglednu ovisnost veličine u smjeru [001] o metodi sinteze, što dovodi do stvaranja ljuskastih kristalita. Osim toga, analizom transmisione elektronske mikroskopije (TEM) određena je veličina SFO nanočestica, te je procijenjen prosječan broj kristalita u česticama. Ovi rezultati su procenjeni da ilustruju formiranje jednodomenskih stanja ispod kritične vrednosti, a aktivaciona zapremina je izvedena iz vremenski zavisnih merenja magnetizacije, sa ciljem da se razjasni proces reverzne magnetizacije tvrdih magnetnih materijala.
Magnetni materijali nano razmjera imaju veliki naučni i tehnološki značaj, jer njihova magnetna svojstva pokazuju značajno različita ponašanja u odnosu na njihovu zapreminsku veličinu, što donosi nove perspektive i primjene1,2,3,4. Među nanostrukturiranim materijalima, M-tip heksaferita SrFe12O19 (SFO) postao je atraktivan kandidat za primjenu trajnih magneta5. Zapravo, posljednjih godina urađeno je mnogo istraživačkog rada na prilagođavanju materijala na bazi SFO-a na nanoskali kroz različite metode sinteze i obrade kako bi se optimizirala veličina, morfologija i magnetska svojstva6,7,8. Osim toga, dobila je veliku pažnju u istraživanju i razvoju sistema za spajanje razmjene9,10. Njegova visoka magnetokristalna anizotropija (K = 0,35 MJ/m3) orijentirana duž c-ose njegove heksagonalne rešetke 11,12 je direktan rezultat složene korelacije između magnetizma i kristalne strukture, kristalita i veličine zrna, morfologije i teksture. Stoga je kontrola gore navedenih karakteristika osnova za ispunjavanje specifičnih zahtjeva. Slika 1 ilustrira tipičnu heksagonalnu prostornu grupu P63/mmc za SFO13 i ravninu koja odgovara refleksiji studije analize profila linije.
Među srodnim karakteristikama smanjenja veličine feromagnetnih čestica, formiranje jednog domenskog stanja ispod kritične vrijednosti dovodi do povećanja magnetske anizotropije (zbog većeg omjera površine i volumena), što dovodi do koercitivnog polja14,15. Široko područje ispod kritične dimenzije (DC) u tvrdim materijalima (tipična vrijednost je oko 1 µm), a definirano je takozvanom koherentnom veličinom (DCOH)16: ovo se odnosi na metodu najmanjeg volumena za demagnetizaciju u koherentnoj veličini (DCOH) , Izražen kao aktivacioni volumen (VACT) 14. Međutim, kao što je prikazano na slici 2, iako je veličina kristala manja od DC, proces inverzije može biti nedosljedan. U komponentama nanočestica (NP), kritični volumen preokreta zavisi od magnetnog viskoziteta (S), a njegova zavisnost od magnetnog polja daje važne informacije o procesu prebacivanja NP magnetizacije17,18.
Gore: Šematski dijagram evolucije koercitivnog polja sa veličinom čestica, koji prikazuje odgovarajući proces preokreta magnetizacije (prilagođeno iz 15). SPS, SD i MD označavaju superparamagnetno stanje, pojedinačni domen i višedomen; DCOH i DC se koriste za prečnik koherencije i kritični prečnik, respektivno. Dole: Skice čestica različitih veličina koje pokazuju rast kristalita od monokristalnog do polikristalnog.
Međutim, na nanoskali su uvedeni i novi kompleksni aspekti, kao što su snažna magnetska interakcija između čestica, raspodjela veličine, oblik čestica, poremećaj površine i smjer lake ose magnetizacije, što sve čini analizu izazovnijom19, 20 . Ovi elementi značajno utiču na distribuciju energetske barijere i zaslužuju pažljivo razmatranje, čime utiču na način preokretanja magnetizacije. Na osnovu toga, posebno je važno pravilno razumjeti korelaciju između magnetskog volumena i fizičkog nanostrukturiranog heksaferita M-tipa SrFe12O19. Stoga smo kao modelni sistem koristili set SFO-a pripremljenih sol-gel metodom odozdo prema gore, a nedavno smo sproveli istraživanje. Prethodni rezultati ukazuju da je veličina kristalita u nanometarskom rasponu, a ona, zajedno sa oblikom kristalita, ovisi o korištenoj toplinskoj obradi. Osim toga, kristalnost takvih uzoraka ovisi o metodi sinteze, a potrebna je detaljnija analiza kako bi se razjasnila veza između kristalita i veličine čestica. Kako bi se otkrio ovaj odnos, kroz analizu transmisione elektronske mikroskopije (TEM) u kombinaciji s Rietveld metodom i analizom profila linije visoke statističke difrakcije rendgenskih zraka na prahu, parametri kristalne mikrostrukture (tj. kristaliti i veličina čestica, oblik) su pažljivo analizirani. . XRPD). Strukturna karakterizacija ima za cilj da odredi anizotropne karakteristike dobijenih nanokristalita i da dokaže izvodljivost analize profila linija kao robusne tehnike za karakterizaciju širenja pikova na raspon nanoskala (feritnih) materijala. Utvrđeno je da distribucija veličine kristalita G(L) ponderisana zapreminom jako zavisi od kristalografskog pravca. U ovom radu pokazujemo da su dodatne tehnike zaista potrebne za precizno izdvajanje parametara vezanih za veličinu kako bi se precizno opisali struktura i magnetske karakteristike takvih uzoraka praha. Proces reverzne magnetizacije je također proučavan kako bi se razjasnila veza između karakteristika morfološke strukture i magnetskog ponašanja.
Rietveldova analiza podataka rendgenske difrakcije praha (XRPD) pokazuje da se veličina kristalita duž c-ose može podesiti odgovarajućom toplotnom obradom. To posebno pokazuje da je proširenje vrha uočeno u našem uzorku vjerovatno posljedica anizotropnog oblika kristalita. Osim toga, konzistentnost između prosječnog prečnika koji je analizirao Rietveld i Williamson-Hall dijagrama (
TEM slike u svijetlom polju (a) SFOA, (b) SFOB i (c) SFOC pokazuju da se sastoje od čestica pločastog oblika. Odgovarajuće distribucije veličine prikazane su na histogramu panela (df).
Kao što smo takođe primetili u prethodnoj analizi, kristaliti u pravom praškastom uzorku formiraju polidisperzni sistem. Budući da je rendgenska metoda vrlo osjetljiva na koherentni blok raspršenja, potrebna je temeljita analiza podataka difrakcije praha da bi se opisali fine nanostrukture. Ovdje se o veličini kristalita raspravlja kroz karakterizaciju funkcije raspodjele veličine kristalita po volumenu G(L)23, koja se može tumačiti kao gustina vjerovatnoće pronalaženja kristalita pretpostavljenog oblika i veličine, a njena težina je proporcionalna to. Volumen, u analiziranom uzorku. Sa prizmatičnim oblikom kristalita, može se izračunati prosječna veličina kristalita ponderisana zapreminom (prosječna dužina stranice u smjeru [100], [110] i [001]). Stoga smo odabrali sva tri uzorka SFO sa različitim veličinama čestica u obliku anizotropnih pahuljica (vidi Referenca 6) kako bismo procijenili efikasnost ove procedure za dobijanje tačne distribucije veličine kristalita materijala nano-razmjera. Da bi se procijenila anizotropna orijentacija feritnih kristalita, izvršena je analiza profila linija na XRPD podacima odabranih pikova. Testirani SFO uzorci nisu sadržavali pogodnu (čistu) difrakciju višeg reda od istog skupa kristalnih ravnina, tako da je bilo nemoguće odvojiti doprinos širenju linije od veličine i izobličenja. Istovremeno, vjerojatnije je da je uočeno proširenje difrakcijskih linija posljedica efekta veličine, a prosječan oblik kristalita se provjerava analizom nekoliko linija. Slika 4 upoređuje funkciju raspodjele veličine kristalita po volumenu G(L) duž definiranog kristalografskog smjera. Tipičan oblik raspodjele veličine kristalita je lognormalna raspodjela. Jedna karakteristika svih dobijenih distribucija veličine je njihova unimodalnost. U većini slučajeva, ova raspodjela se može pripisati nekom definiranom procesu formiranja čestica. Razlika između prosječne izračunate veličine odabranog vrha i vrijednosti ekstrahirane iz Rietveld preciziranja je unutar prihvatljivog raspona (uzimajući u obzir da se postupci kalibracije instrumenta razlikuju između ovih metoda) i ista je kao ona iz odgovarajućeg skupa ravni prema Debye Dobijena prosječna veličina je u skladu sa Scherrerovom jednačinom, kao što je prikazano u Tabeli 2. Trend prosječne zapreminske veličine kristalita za dvije različite tehnike modeliranja je vrlo sličan, a odstupanje apsolutne veličine je vrlo malo. Iako mogu postojati neslaganja s Rietveldom, na primjer, u slučaju (110) refleksije SFOB-a, to može biti povezano s tačnim određivanjem pozadine na obje strane odabrane refleksije na udaljenosti od 1 stepen 2θ u svakoj smjer. Ipak, odličan dogovor između dvije tehnologije potvrđuje relevantnost metode. Iz analize širenja pikova, očigledno je da veličina duž [001] ima specifičnu ovisnost o metodi sinteze, što rezultira formiranjem ljuskastih kristalita u SFO6,21 sintetiziranom sol-gelom. Ova karakteristika otvara put za korištenje ove metode za dizajniranje nanokristala s preferencijalnim oblicima. Kao što svi znamo, složena kristalna struktura SFO (kao što je prikazano na slici 1) je srž feromagnetnog ponašanja SFO12, tako da se karakteristike oblika i veličine mogu prilagoditi kako bi se optimizirao dizajn uzorka za primjene (kao što je trajna vezano za magnet). Ističemo da je analiza veličine kristalita moćan način da se opiše anizotropija oblika kristalita, te dodatno pojačava prethodno dobivene rezultate.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) SFOC odabrana refleksija (100), (110), (004) zapreminsko ponderisana raspodjela veličine kristalita G(L).
Kako bismo ocijenili učinkovitost postupka za dobivanje precizne distribucije veličine kristalita nano-praškastih materijala i primjenu na složene nanostrukture, kao što je prikazano na slici 5, provjerili smo da je ova metoda efikasna u nanokompozitnim materijalima (nominalne vrijednosti). Preciznost kućišta se sastoji od SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w %). Ovi rezultati su u potpunosti u skladu sa Rietveld analizom (pogledajte natpis na slici 5 za poređenje), a u poređenju sa jednofaznim sistemom, SFO nanokristali mogu istaći morfologiju koja više liči na ploče. Očekuje se da će ovi rezultati primijeniti ovu analizu profila linije na složenije sisteme u kojima se nekoliko različitih kristalnih faza može preklapati bez gubitka informacija o njihovim odgovarajućim strukturama.
Zapreminsko ponderisana raspodela veličine kristalita G(L) odabranih refleksija SFO ((100), (004)) i CFO (111) u nanokompozitima; za poređenje, odgovarajuće vrijednosti Rietveld analize su 70(7), 45(6) i 67(5) nm6.
Kao što je prikazano na slici 2, određivanje veličine magnetnog domena i ispravna procjena fizičkog volumena su osnova za opisivanje ovako složenih sistema i za jasno razumijevanje interakcije i strukturnog reda između magnetnih čestica. Nedavno je detaljno proučavano magnetsko ponašanje SFO uzoraka, s posebnom pažnjom na reverzni proces magnetizacije, kako bi se proučavala ireverzibilna komponenta magnetske susceptibilnosti (χirr) (Slika S3 je primjer SFOC)6. Kako bismo stekli dublje razumijevanje mehanizma preokretanja magnetizacije u ovom nanosistemu zasnovanom na feritu, izvršili smo mjerenje magnetne relaksacije u obrnutom polju (HREV) nakon zasićenja u datom smjeru. Razmotrite \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (pogledajte sliku 6 i dodatni materijal za više detalja) i zatim dobijete aktivacijski volumen (VACT). Budući da se može definirati kao najmanji volumen materijala koji se može koherentno obrnuti u događaju, ovaj parametar predstavlja “magnetni” volumen uključen u proces preokreta. Naša VACT vrijednost (vidi Tabelu S3) odgovara sferi prečnika od približno 30 nm, definisanoj kao koherentni prečnik (DCOH), koji opisuje gornju granicu preokreta magnetizacije sistema koherentnom rotacijom. Iako postoji ogromna razlika u fizičkom volumenu čestica (SFOA je 10 puta veća od SFOC), ove vrijednosti su prilično konstantne i male, što ukazuje da mehanizam preokreta magnetizacije svih sistema ostaje isti (u skladu s onim što tvrdimo je sistem sa jednim domenom) 24 . Na kraju, VACT ima mnogo manji fizički volumen od XRPD i TEM analize (VXRD i VTEM u tabeli S3). Stoga možemo zaključiti da se proces prebacivanja ne odvija samo kroz koherentnu rotaciju. Imajte na umu da rezultati dobijeni upotrebom različitih magnetometara (slika S4) daju prilično slične vrijednosti DCOH. U tom smislu, veoma je važno definisati kritični prečnik čestice jednog domena (DC) kako bi se odredio najrazumniji proces preokreta. Prema našoj analizi (vidi dodatni materijal), možemo zaključiti da dobijeni VACT uključuje nekoherentan mehanizam rotacije, jer je DC (~0,8 µm) veoma udaljen od DC (~0,8 µm) naših čestica, tj. formiranje domenskih zidova nije Tada je dobila snažnu podršku i dobila konfiguraciju jedne domene. Ovaj rezultat se može objasniti formiranjem domene interakcije25, 26. Pretpostavljamo da jedan kristalit učestvuje u domenu interakcije, koji se proteže na međusobno povezane čestice zbog heterogene mikrostrukture ovih materijala27,28. Iako su rendgenske metode osjetljive samo na finu mikrostrukturu domena (mikrokristala), mjerenja magnetne relaksacije pružaju dokaze o složenim fenomenima koji se mogu pojaviti u nanostrukturiranim SFO. Stoga, optimizacijom nanometarske veličine SFO zrna, moguće je spriječiti prelazak na proces inverzije više domena, čime se održava visoka koercitivnost ovih materijala.
(a) Vremenski zavisna krivulja magnetizacije SFOC izmjerena pri različitim vrijednostima reverznog polja HREV nakon zasićenja na -5 T i 300 K (navedeno pored eksperimentalnih podataka) (magnetizacija je normalizirana prema težini uzorka); radi jasnoće, na umetku su prikazani eksperimentalni podaci polja od 0,65 T (crni krug), koje se najbolje uklapa (crvena linija) (magnetizacija je normalizovana na početnu vrijednost M0 = M(t0)); (b) odgovarajući magnetni viskozitet (S) je inverzna funkcija SFOC A polja (linija je vodič za oko); (c) šema aktivacionog mehanizma sa detaljima skale fizičke/magnetne dužine.
Općenito govoreći, preokret magnetizacije može se dogoditi kroz niz lokalnih procesa, kao što je nukleacija zida domene, propagacija, te pričvršćivanje i odpinjanje. U slučaju čestica ferita s jednom domenom, mehanizam aktivacije je posredovan nukleacijom i pokreće se promjenom magnetizacije manjom od ukupnog volumena magnetskog preokreta (kao što je prikazano na slici 6c)29.
Razmak između kritičnog magnetizma i fizičkog prečnika implicira da je nekoherentni mod istovremeni događaj preokreta magnetne domene, što može biti posledica nehomogenosti materijala i neravnina površine, koje postaju korelirane kada se veličina čestice poveća za 25, što rezultira odstupanjem od jednolično stanje magnetizacije.
Stoga možemo zaključiti da je u ovom sistemu proces preokretanja magnetizacije veoma komplikovan, a napori da se smanji veličina u nanometarskoj skali igraju ključnu ulogu u interakciji između mikrostrukture ferita i magnetizma. .
Razumijevanje složenog odnosa između strukture, oblika i magnetizma je osnova za dizajniranje i razvoj budućih aplikacija. Analiza profila linije odabranog XRPD uzorka SrFe12O19 potvrdila je anizotropni oblik nanokristala dobijenih našom metodom sinteze. U kombinaciji sa TEM analizom, dokazana je polikristalna priroda ove čestice, a naknadno je potvrđeno da je veličina SFO-a istražena u ovom radu manja od kritičnog prečnika jednog domena, uprkos dokazima o rastu kristalita. Na osnovu toga, predlažemo ireverzibilni proces magnetizacije koji se zasniva na formiranju domena interakcije sastavljene od međusobno povezanih kristalita. Naši rezultati dokazuju blisku korelaciju između morfologije čestica, kristalne strukture i veličine kristalita koji postoje na nanometarskom nivou. Ova studija ima za cilj razjasniti proces reverzne magnetizacije tvrdih nanostrukturiranih magnetnih materijala i odrediti ulogu karakteristika mikrostrukture u rezultirajućem magnetskom ponašanju.
Uzorci su sintetizovani korišćenjem limunske kiseline kao helatnog agensa/goriva prema sol-gel metodi spontanog sagorevanja, navedenoj u referenci 6. Uslovi sinteze su optimizovani da bi se dobile tri različite veličine uzoraka (SFOA, SFOB, SFOC), koje su dobiveni odgovarajućim tretmanima žarenja na različitim temperaturama (1000, 900, odnosno 800°C). Tabela S1 sumira magnetska svojstva i nalazi da su relativno slična. Nanokompozit SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w% također je pripremljen na sličan način.
Difrakcijski uzorak je izmjeren korištenjem CuKα zračenja (λ = 1,5418 Å) na Bruker D8 praškastom difraktometru, a širina proreza detektora je postavljena na 0,2 mm. Koristite VANTEC brojač za prikupljanje podataka u opsegu 2θ od 10-140°. Temperatura tokom snimanja podataka održavana je na 23 ± 1 °C. Refleksija se mjeri tehnologijom step-and-scan, a dužina koraka svih testnih uzoraka je 0,013° (2theta); maksimalna vršna vrijednost udaljenosti mjerenja je -2,5 i + 2,5° (2theta). Za svaki vrh se računa ukupno 106 kvanta, dok za rep ima oko 3000 kvanta. Odabrano je nekoliko eksperimentalnih pikova (odvojenih ili djelimično preklapanih) za dalju simultanu analizu: (100), (110) i (004), koji su nastali pod Braggovim uglom blizu Braggovog ugla registracione linije SFO. Eksperimentalni intenzitet je korigovan za Lorentzov faktor polarizacije, a pozadina je uklonjena uz pretpostavljenu linearnu promjenu. Za kalibraciju instrumenta i širenje spektra korišten je NIST standard LaB6 (NIST 660b). Koristite LWL (Louer-Weigel-Louboutin) metod dekonvolucije 30,31 da dobijete čiste difrakcijske linije. Ova metoda je implementirana u programu za analizu profila PROFIT-software32. Iz usklađivanja podataka izmjerenog intenziteta uzorka i standarda sa pseudo Voigt funkcijom, izdvaja se odgovarajuća ispravna kontura linije f(x). Funkcija raspodjele veličine G(L) određena je iz f(x) slijedeći proceduru predstavljenu u referenci 23. Za više detalja, pogledajte dodatni materijal. Kao dodatak analizi profila linija, program FULLPROF se koristi za obavljanje Rietveld analize na XRPD podacima (detalji se mogu naći u Maltoni et al. 6). Ukratko, u Rietveld modelu, difrakcijski vrhovi su opisani modificiranom Thompson-Cox-Hastingsovom pseudo Voigt funkcijom. LeBail preciziranje podataka izvršeno je na standardu NIST LaB6 660b kako bi se ilustrovao doprinos instrumenta širenju pikova. Prema izračunatom FWHM (puna širina na polovini vršnog intenziteta), Debye-Scherrerova jednačina se može koristiti za izračunavanje zapreminske prosječne veličine koherentne kristalne domene raspršenja:
Gdje je λ talasna dužina rendgenskog zračenja, K je faktor oblika (0,8-1,2, obično jednako 0,9), a θ je Braggov ugao. Ovo se odnosi na: odabranu refleksiju, odgovarajući skup ravnina i cijeli uzorak (10-90°).
Osim toga, mikroskop Philips CM200 koji radi na 200 kV i opremljen LaB6 filamentom je korišten za TEM analizu kako bi se dobile informacije o morfologiji čestica i raspodjeli veličine.
Mjerenje relaksacije magnetizacije se izvodi pomoću dva različita instrumenta: Sistema za mjerenje fizičkih svojstava (PPMS) od kvantnog dizajna-vibracionog magnetometra (VSM), opremljenog sa 9 T supravodljivim magnetom, i MicroSense Model 10 VSM sa elektromagnetom. Polje je 2 T, uzorak je zasićen u polju (μ0HMAX:-5 T i 2 T, respektivno za svaki instrument), a zatim se primjenjuje obrnuto polje (HREV) da se uzorak dovede u područje prebacivanja (blizu HC ), a zatim se opadanje magnetizacije bilježi kao funkcija vremena tijekom 60 minuta. Mjerenje se vrši na 300 K. Odgovarajući volumen aktiviranja se procjenjuje na osnovu onih izmjerenih vrijednosti opisanih u dodatnom materijalu.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Magnetski poremećaji u nanostrukturiranim materijalima. U novoj magnetnoj nanostrukturi 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. i Nordblad, P. Kolektivno magnetsko ponašanje. U novom trendu magnetizma nanočestica, stranice 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Magnetna relaksacija u sistemima finih čestica. Napredak u hemijskoj fizici, str. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ, itd. Nova struktura i fizika nanomagneta (pozvani). J. Application Physics 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. itd. Tematski pregled: napredak i izgledi primjene trajnih magneta od tvrdog heksaferita. J. Physics. D. Prijavite se za fiziku (2020).
Maltoni, P. itd. Optimizacijom sinteze i magnetnih svojstava nanokristala SrFe12O19, dvostruki magnetni nanokompoziti se koriste kao trajni magneti. J. Physics. D. Prijavite se za fiziku 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. itd. Pojasniti vezu između morfologije nanočestica, nuklearne/magnetne strukture i magnetnih svojstava sinteriranih magneta SrFe12O19. Nano 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. itd. Optimiziranje magnetnih svojstava tvrdih i mekih materijala za proizvodnju trajnih magneta s promjenjivim oprugama. J. Physics. D. Prijavite se za fiziku 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. itd. Podešavanje magnetnih svojstava tvrdo-mekih nanostruktura SrFe12O19/CoFe2O4 kroz spajanje sastav/faza. J. Physics. Chemistry C 125, 5927–5936 (2021).
Maltoni, P. itd. Istražite magnetnu i magnetnu spregu SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4 nanokompozita. J. Mag. Mag. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Heksagonalni feriti: Pregled sinteze, performansi i primjene heksaferitne keramike. Uredi. alma mater. nauka. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: 3D sistem vizualizacije za elektronsku i strukturnu analizu. J. Applied Process Crystallography 41, 653–658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Magnetna interakcija. Frontiers in Nanoscience, str. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. itd. Korelacija između veličine/domenske strukture visoko kristalnih Fe3O4 nanočestica i magnetnih svojstava. nauka. Predstavnik 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Magnetski i magnetni materijali. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. et al. Magnetna interakcija u nanoporoznim komponentama nanočestica CoFe2O4 obloženim silicijumom sa kubičnom magnetnom anizotropijom. Nanotehnologija 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Ograničenja razmatranja medija za magnetno snimanje. J. Mag. Mag. alma mater. 200, 616–633 (1999).
Lavorato, GC itd. Povećana je magnetna interakcija i energetska barijera u dvostrukim magnetnim nanočesticama jezgra/ljuska. J. Physics. Chemistry C 119, 15755–15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Magnetna svojstva nanočestica: izvan uticaja veličine čestica. Hemija jedan euro. J. 15, 7822–7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Poboljšajte magnetna svojstva kontrolom morfologije SrFe12O19 nanokristala. nauka. Predstavnik 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. i Eliceiri, K. NIH Image to ImageJ: 25 godina analize slike. A. Nat. Metoda 9, 676–682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Glatkost i valjanost distribucije veličine kristalita u analizi profila X-zraka. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM, itd. Magnetna viskoznost i mikrostruktura: ovisnost veličine čestica aktivacijskog volumena. J. Applied Physics 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. i Laureti, S. u ultra-visoke gustine magnetnog snimanja. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd nanostrukture i preokret magnetizacije filma. J. Application Physics 97, 10J702 (2005).
Khlopkov, K., Gutfleisch, O., Hinz, D., Müller, K.-H. & Schultz, L. Evolucija domena interakcije u teksturiranom sitnozrnatom Nd2Fe14B magnetu. J. Application Physics 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Magnetno očvršćavanje ovisno o veličini u nanočesticama CoFe2O4: efekat nagiba spina površine. J. Physics. D. Prijavite se za fiziku 53, 504004 (2020).
Vrijeme objave: 11.12.2021
